diff --git a/Jenkinsfile b/Jenkinsfile index 4517b56..9e285a1 100644 --- a/Jenkinsfile +++ b/Jenkinsfile @@ -4,7 +4,7 @@ node { } stage('Build PDF') { - sh 'mklatex -c -xelatex Mathematik-V-ZF.tex' + sh 'xelatex Mathematik-V-ZF.tex && xelatex Mathematik-V-ZF.tex' } stage('Archive PDF') { diff --git a/Mathematik-V-ZF.tex b/Mathematik-V-ZF.tex index a77feeb..05f6e0d 100644 --- a/Mathematik-V-ZF.tex +++ b/Mathematik-V-ZF.tex @@ -1,5 +1,4 @@ \documentclass[8pt,landscape]{article} -\usepackage[ngerman]{babel} \usepackage{multicol} \usepackage{calc} \usepackage{bookmark} @@ -314,20 +313,13 @@ Periode $\tau = \frac{2\pi}{\omega}$ \subsubsection{Wellenüberlagerung} Für die Gruppengeschwindigkeit zweier überlagerter Wellen mit $k_1 \neq k_2$ und $\omega_1 \neq \omega_2$ gilt -$$v_g = \frac{d \omega}{d k} \approx \frac{\Delta \omega}{\Delta k}$$ +$$v_g = \frac{\Delta \omega}{\Delta k}$$ Dispersion tritt auf, falls $v_g \neq v_p$ (in der Praxis meist der Fall) \subsection{2D-Welle} -Für eine Linie konstanter Phase (Phasenlinie) +Für eine Linie konstanter Phase $$kx + ly - \omega t = \mathrm{const.}$$ Die Ausbreitung verläuft senkrecht auf diese Linien, was entlang dem Wellenvektor $\vec{h}$ entspricht. \\ -\begin{figure}[H] - \centering - \includegraphics[width=.25\textwidth]{phasenlinien.png} - \caption{Phasenlinien einer 2D-Welle} - \label{fig:phasenlinien} -\end{figure} - \subsubsection{Kennzahlen} Für die Wellenlängen gilt @@ -453,7 +445,6 @@ Jannis Portmann, FS21 \begin{itemize} \item Abb. \ref{fig:geo-coordinates}: E\^(nix) \& ttog, \url{https://de.wikipedia.org/wiki/Geographische_Koordinaten#/media/Datei:Geographic_coordinates_sphere.svg} \item Abb. \ref{fig:sir}, \ref{fig:sir-2}: Vorlesungsunterlagen - \item Abb. \ref{fig:phasenlinien}: Jannis Portmann basierend auf Vorlesungsunterlagen, CC BY-SA 3.0 \end{itemize} \end{multicols*} diff --git a/img/phasenlinien.png b/img/phasenlinien.png deleted file mode 100644 index e43034e..0000000 Binary files a/img/phasenlinien.png and /dev/null differ